Über die Absorptions- und Emissionsstrahlung der by H. Specht
By H. Specht
The gear contains a coelostat and an infrared spectrometer coupled with a suitable am plifier, mechanical rectifier and arecorder. The coelostat used to be built to be used at stations of other geographical range. With this equipment the emission spectra of the sunlight and the earth's surroundings among eight IJ. and 111J. wave-length have been measured on transparent days at varied zenith angles of the sunlight and the share absorp tion and emission, respectively, of the atmospherical ozone layer have been computed. Assuming the validity of the Lambert-Beer legislation the measured atmospherical transmission yielded the made of the absorption coefficient Ci and the entire quantity of ozone x; a is an average absorption coeff- cient. within the infrared the absorption coefficient is a functionality of strain P and for that reason of the peak h above the floor. think the ambience as much as a peak of fifty km to be divided into any given variety of homo geneous layers, the absorption in each one layer will depend on the respective absorption coefficient (Xi and the volume of ozone xi . A summation over all layers yields the full absorption which is determined by the to tal volume of ozone x and on an average absorption coefficient Ci. This suggest absorption coefficient is outlined through the equation It used to be proven that ii is adequately consistent even in attention of the differences due to the season of the complete quantity of ozone x . accordingly, it used to be attainable to derive the full volume of ozone x from the measured items ii . x.
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Für große Werte von sec {)h liegt die gemessene Emission unterhalb der theoretischen Kurve. Die Erklärung dafür ist, daß bei größeren Zenitwinkeln infolge der schnell anwachsenden Schichtdicke in zunehmendem Maße Selbstabsorption der emittierten Strahlung auftritt. In Abb. 24 lesen wir ab, log I,1\, T (Ozon) 11Th erm. = 0,82 oder ein Emissionsvermögen von 6,6%. Die Strahlungsdichte des Thermoelements bei 298 0 K errechnet sich nach der Planckschen Funktion für eine Wellenlänge von 9,6 IJ. und für ein Wellenlängenintervall von 10- 4 cm zu ITherm.
Wir tragen also den Logarithmus der Absorption f\, Hlerm. axsec{) log (A h , x) = log (1-10h) gegen sec{)h auf (Kurve A in Abb. 24) und verschieben die Kurve in Richtung der Ordinate so lange, bis sie sich den Meßpunkten möglichst gut anpaßt (Kurve B). Dadurch erhalten wir auch den extrapolierten Wert der Emission für sec {)h = 1. Für große Werte von sec {)h liegt die gemessene Emission unterhalb der theoretischen Kurve. Die Erklärung dafür ist, daß bei größeren Zenitwinkeln infolge der schnell anwachsenden Schichtdicke in zunehmendem Maße Selbstabsorption der emittierten Strahlung auftritt.